ondas gravitacionais

ondas gravitacionais

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ANÁLISE DE SINAIS E DETERMINAÇÃO DA POLARIZAÇÃO DAS ONDAS GRAVITACIONAIS ... Nadja S. MAGALHÃES et. al.

Nadja S. Magalhães*, Claudemir Stellati†, César H. Lenzi††,

Carlos Frajuca e Fábio S. Bortoli

*Universidade Federal de São Paulo –Campus Diadema (UNIFESP) †Universidade de Taubaté (UNITAU)

† † Instituto Tecnológico de Aeronáutica (ITA)

Instituto Federal de Educação, Ciência e Tecnologia de São Paulo (IF-SP, antigo CEFET-SP)

VIII NovaFis–08 a 13 de fevereiro de 2009

NSM agradece a FAPESP pelo apoio através do Auxílio a Pesquisa 06/07316-0

ANÁLISE DE SINAIS E DETERMINAÇÃO DA POLARIZAÇÃO DAS ONDAS GRAVITACIONAIS ... Nadja S. MAGALHÃES et. al.

Ondas Gravitacionais

Variações de massa no tempo (com simetria

não esférica) perturbariam o espaço-tempo.

Essa perturbação se propagaria e, ao longe, chegaria sob a forma de uma onda.

Fenômeno previsto por teorias métricas da gravitação, como a Relatividade Geral.

Sinais mais intensos têm origem astrofísica.

Fontes classificadas conforme o sinal que

emitem: periódicas, impulsivas ou estocásticas.

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Forças devidas a ondas gravitacionais

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A onda gravitacional exerce força sobre corpo maciço:

–Equação do desvio geodésico

–Partícula (em repouso na origem de um referencial em queda livre) movendo-se ao longo de uma geodésica

–Transporte paralelo; tempo próprio; métrica de Minkowski

Densidade de força:2 xfdt

ANÁLISE DE SINAIS E DETERMINAÇÃO DA POLARIZAÇÃO DAS ONDAS GRAVITACIONAIS ... Nadja S. MAGALHÃES et. al. Em termos do tensor de Riemann:

OG d

x f x t c R t x

Não depende de x

Pois a dimensão física da antena é muito menor que o comprimento de onda da radiação gravitacional

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Classificação de teorias métricas de gravitação

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Parâmetros de Newmann-Penrose

São eles: 2, 3, 4e 2. Permitem identificar o conteúdo de spin de uma teoria métrica geradora de onda gravitacional. ,Eardley, Lee, Lightman, 1973.

Teorias MétricasParâmetros de N-P Exemplos

Tensorial (spin 2) 2 = 2= 3= 0; 4 0

Relatividade Geral

Tensorial-vetorial

2 = 2= 0;

(spins 1 e 2)

Escalar-tensorial

(spins 0 e 2) 3= 0; 4 0;

Brans-Dicke: 3= 0; 4 0; 2 0; 2= 0

Geral

Teoria de Visser;

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As diferenças de spin refletem-se nas seis componentes “elétricas” independentes do

tensor de Riemann, R0i0j.

Em ordem mais baixa (não trivial) da

expansão perturbativa, para uma onda chegando na direção do eixo z:

Re Im 2 2Re

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